الثالث ثانوي المنهاج السوري الوحدة الثانية الكهرباء والمغناطيسية -3 - التحريض الكهرطيسي | مدونة علم الفيزياء - الاستاذ بلال عدنان

📄 اطبع pdf
00971504825082
<<< التحريض الكهرطيسي >>>

" أنا العالم مايكل فرداي "

اكتشاف: مايكل فاراداي (1831) – ظاهرة التحريض الكهرومغناطيسي عند تقريب مغناطيس من ملف أو إبعاده يتولد في الملف تيار تحريضي أي يتولد قوة محركة تحريضية ( بطارية )
نشأ بتأثير تغير الحقل المغناطيس في الملف وهذا التيار التحريضي ينشأ في ملف موصل عند تغير المجال المغناطيسي حوله
والسبب: حركة المغناطيس (تقريبه أو إبعاده) تؤدي إلى تغير التدفق المغناطيسي عبر الملف
بشكل منفصل قام العالم هنري بالبحث في توليد تيار تحريضي من خلال تغير الحقل المغناطيسي الذي يخترق ملف

معلومات مفيدة: المغناطيس الكهربائي

من خلال معلوماتنا السابقة مرور تيار في ملف يتحول الملف لمغناطيس كهربائي

وبتطبيق قاعدة القبضة نحدد اتجاه المجال

الابهام تشير إلى اتجاه المجال داخل الملف (تشير إلى قطب شمالي )

لاحظ القطب الشمالي يدور التيار عكس عقارب الساعة والقطب الجنوبي يدور التيار مع عقارب الساعة بشرط أن تنظر إلى الملف من الجهة التي تريد تحديد قطبها

🧪 خطوات التجربة والنتائج المتوقعة

1
أركِّب الدائرة الموضحة بالشكل (وشيعة متصلة بمقياس ميكرو أمبير).

🔍 النتيجة المتوقعة: قبل تقريب المغناطيس، يكون مؤشر المقياس عند الصفر، ولا يمر تيار في الدائرة.

2
أقرِّب المغناطيس من أحد وجهي الوشيعة وفق محورها، وأراقب مؤشِّر مقياس الميكرو أمبير، ماذا أُلاحظ؟

🔍 النتيجة المتوقعة: ينحرف مؤشر المقياس لحظياً في اتجاه (مثلاً إلى اليمين) ثم يعود للصفر حتى مع استمرار وجود المغناطيس قريباً. هذا يدل على تولد تيار تحريضي حثي أثناء الحركة.

3
أُثبِّت المغناطيس عند أحد الوجهين، وأراقب مؤشِّر المقياس، ماذا أُلاحظ؟

🔍 النتيجة المتوقعة: يبقى المؤشر عند الصفر، ولا ينحرف. لا يتولد تيار حثي طالما أن المغناطيس ساكن (لا تغير في الفيض المغناطيسي).

4
أُبعد المغناطيس عن وجه الوشيعة، وأراقب مؤشِّر المقياس، ماذا أُلاحظ؟

🔍 النتيجة المتوقعة: ينحرف المؤشر لحظياً في الاتجاه المعاكس للانحراف الأول (إلى اليسار) ثم يعود للصفر. التيار التحريصي يتولد مرة أخرى ولكن باتجاه معاكس.

5
أُكرِّر التجربة السابقة بتقريب وإبعاد المغناطيس خلال زمن أقل (زيادة سرعة تقريب وإبعاد المغناطيس)، ماذا يحدث لمؤشِّر المقياس؟

🔍 النتيجة المتوقعة: تزداد زاوية انحراف المؤشر (أي يزداد التيار التحريضي ) كلما زادت سرعة الحركة. كما أن سرعة العودة إلى الصفر تكون أسرع.

📌 الاستنتاج النهائي: يتولد تيار حثي في الوشيعة فقط عندما يتغير الفيض المغناطيسي خلالها (أثناء حركة المغناطيس). شدة التيار تتناسب طردياً مع سرعة التغير في الفيض. اتجاه التيار يعتمد على اتجاه الحركة (تقريب أو إبعاد).

قيم ما تعلمت

وأجب عن الأسئلة التالية

عند تقريب المغناطيس (القطب الشمالي) من الملف يتولد تيار مستحث

ما اتجاه دوران التيار ما اسم القطب الذي أمامك مباشرة
اختبار الإجابات

عكس عقارب الساعة
(قطب شمال)

مع عقارب الساعة
( قطب جنوبي)

اضغط هنا تظهر طريقة الحل

عند تقريب المغناطيس (القطب الجنوبي) من الملف يتولد تيار تحريضي

ما اتجاه دوران التيار ما اسم القطب الذي أمامك مباشرة
اختبار الإجابات

مع عقارب الساعة
(قطب جنوبي )

عكس عقارب الساعة
(قطب شمالي )

اضغط هنا تظهر طريقة الحل

عند ابعاد المغناطيس (القطب الشمالي) من الملف يتولد تيار تحريضي

ما اتجاه دوران التيار ما اسم القطب الذي أمامك مباشرة
اختبار الإجابات

مع عقارب الساعة
(قطب جنوبي )

عكس عقارب الساعة
(قطب شمالي )

اضغط هنا تظهر طريقة الحل

عند ابعاد المغناطيس (القطب الجنوبي) من الملف يتولد تيار تحريصي

ما اتجاه دوران التيار ما اسم القطب الذي أمامك مباشرة
اختبار الإجابات

عكس عقارب الساعة
(قطب شمال)

مع عقارب الساعة
( قطب جنوبي)

اضغط هنا تظهر طريقة الحل

في الشكل أدناه دائرتين الأولى ملف متصلة ببطارية ومقاومة والدائرة الثانية ملف متصل بجلفانومتر

تم وصل المفتاح في الدائرة \[A\]حدد اقطاب الملف الأول اختبار الإجابات

P
(قطب جنوبي )

P
( قطب شمالي )

اضغط هنا تظهر طريقة الحل

بعد إغلاق الدائرة الأولى \[A\]
حدد أقطاب الملف للدائرة \[B\]
اختبار الإجابات

Q
(قطب جنوبي )

Q
( قطب شمالي )

اضغط هنا تظهر طريقة الحل

تم زيادة المقاومة في الدائرة \[A\]
وهي مغلقة حدد أقطاب الدائرة \[B\]
اختبار الإجابات

Q
(قطب شمالي )

Q
( قطب جنوبي )

اضغط هنا تظهر طريقة الحل

⚡ تجربة السكتين التحريرية ⚡

التعليل الإلكتروني الصحيح مع رسم دقيق للمجال المغناطيسي

سرعة الساق (v) : 0.0

🔬 خطوات التجربة والشرح المصحح

١. أستبدل المولتيمتر بمقياس الميكروأميتر، وأصل السكتين المعدنيتين المتوازيتين كما في الشكل
٢. أدحرج الساق الناقلة على السكتين، وأراقب انحراف مؤشر الميكروأميتر. ماذا أُلاحظ؟
٣. ينحرف المؤشر دليلاً على مرور تيار كهربائي محرَّض في الدارة
٤. أفسر: عند تحريك الساق بسرعة v في مجال مغناطيسي منتظم B داخل إلى الصفحة (⊗)، فإن الإلكترونات الحرة (سالبة الشحنة) تخضع لقوة لورنتز: \[F = e (v × B)\]. بما أن e سالبة، فإن اتجاه القوة يكون عكس اتجاه \[(v × B)\]
٥. مثال: إذا كانت السرعة إلى اليمين والحققل المغناطيسي داخلاً، فإن\[ (v × B) \]يكون إلى أعلى، وبالتالي القوة على الإلكترونات تكون إلى أسفل. فتندفع الإلكترونات نحو الطرف السفلي للساق، فيكتسب الطرف السفلي شحنة سالبة والطرف العلوي شحنة موجبة. ينشأ فرق كمون وقوة محرِّكة حثية، ويمر تيار في الدارة المغلقة.

🧲 التعليل الإلكتروني المصحح: الإلكترونات تتحرك دائماً عكس اتجاه \[(v × B)\] لأن شحنتها سالبة. لهذا عندما تتحرك الساق لليمين \[(v > 0)\] تتراكم الإلكترونات في الأسفل (−) ويبقى الأعلى (+). أما إذا تحركت لليسار \[(v < 0)\] فإن\[ (v × B)\] يكون لأسفل، فالقوة على الإلكترونات لأعلى فتتراكم بالأعلى (−) ويصبح الأسفل (+). هذا هو السلوك الصحيح.

⚡ التيار المحرَّض يسجله الميكروأميتر، واتجاه انحرافه يتوافق مع القاعدة السابقة. لاحظ في المحاكاة أن إشارتي (+/−) على الساق تتغيران حسب السرعة وفق هذا المبدأ.

\[ ع=U_{ab} = B · L · v \](القوة المحركة الكهربائية المحرِّضة)

⬇️ الإلكترونات تتحرك للأسفل عندما v → ⊗

➕➖ الشحنات الصحيحة: السالب حيث تتراكم الإلكترونات

التجربة: التحريض الكهرطيسي (المولد البسيط)

في هذه التجربة نقوم بدراسة تحويل الطاقة الميكانيكية إلى طاقة كهربائية باستخدام ظاهرة التحريض الكهرطيسي. نتحرك بقضيب معدني (ساق) ضمن مجال مغناطيسي ونقيس القوة الدافعة الكهربائية المتولدة.

مبدأ التجربة: عند تحريك موصل (ساق) طوله \[L\] بسرعة \[v\] عمودية على اتجاه مجال مغناطيسي منتظم \[B\] تتولد قوة دافعة كهربائية حثية \[emf\] في الموصل. هذا هو أساس عمل المولدات الكهربائية.

المواد والأدوات:

ساق معدنية (طولها L).

مغناطيس قوي يولد مجالاً منتظماً B.

مقياس ميلي فولت (جالفانوميتر حساس).

أسلاك توصيل.

دارة كهربائية مفتوحة (بدون بطارية).

مسطرة وساعة توقيت (لقياس السرعة).

خطوات التجربة:

الخطوة 1: تجهيز الدارة
نصل الساق المعدنية بمقياس الميلي فولت بواسطة أسلاك توصيل، بحيث تشكل الساق جزءاً من دارة مفتوحة (لا يوجد مصدر تغذية). نثبت المغناطيس بحيث يكون مجاله\[ B\]عمودياً على اتجاه حركة الساق.

الخطوة 2: الحركة المنتظمة
نحرك الساق بسرعة ثابتة (تقريباً) في اتجاه عمودي على خطوط المجال المغناطيسي. نلاحظ انحراف مؤشر المقياس، مما يدل على تولد قوة دافعة كهربائية.

الخطوة 3: قياس السرعة والمسافة
نسجل الزمن \[Δt\] الذي تستغرقه الساق لقطع مسافة \[Δx\] تكون السرعة \[v = Δx / Δt\]

الخطوة 4: تكرار التجربة بسرعات مختلفة
نكرر التجربة بسرعات مختلفة، ونلاحظ تغير انحراف المؤشر (أي تغير emf المتولدة).

المعادلات والتحليل النظري:

لنفترض أن الساق طولها L تتحرك بسرعة v في مجال مغناطيسي منتظم B عمودي على اتجاه الحركة. خلال زمن Δt، تنتقل الساق مسافة:

\[ Δx = v · Δt\]

المساحة التي تمسحها الساق في هذا الزمن هي:

\[ ΔA = L · Δx = L · v · Δt\]

التغير في التدفق المغناطيسي (Φ) خلال هذه المساحة هو:

\[ ΔΦ = B · ΔA = B · L · v · Δt\]

وحسب قانون فاراداي، فإن القوة الدافعة الكهربائية الحثية \[emf\] تساوي سالب معدل تغير التدفق:

\[ emf = - \frac {ΔΦ}{Δt} = - B · L · v\]

الإشارة السالبة تشير إلى قاعدة لينز (اتجاه التيار الحثي يعاكس السبب). في حالتنا، المقدار المطلق للقوة الدافعة هو \[|emf| = B L v\]

الأسئلة والاستنتاجات:

1. ما الطاقة التي قدمت للساق؟
الطاقة المقدمة هي الشغل المبذول لتحريك الساق بسرعة ثابتة ضد القوة المغناطيسية (قوة لورنتز). عندما تسري تيار حثي في الساق (في حالة إغلاق الدارة)، تنشأ قوة مغناطيسية تعاكس الحركة \[F = I L B\] يجب علينا بذل شغل للتغلب على هذه القوة، وهذا الشغل يتحول إلى طاقة كهربائية في الدارة. في حالتنا (دارة مفتوحة) لا يوجد تيار، لكن الطاقة المبذولة تظهر كقوة دافعة كامنة.

2. هل ازداد السطح الذي تمسحه الساق أم تناقص؟
السطح (المساحة) الذي تمسحه الساق يزداد مع الزمن لأن الساق تتحرك باستمرار. هذا الازدياد في المساحة المقطوعة هو الذي يسبب تغير التدفق المغناطيسي، ومن ثم تولد القوة الدافعة الكهربائية. كلما زادت السرعة، زاد معدل اكتساح المساحة، وزادت \[emf\]

تجربة إضافية: السكتين التحريضيين

نعيد التجربة ولكن هذه المرة باستخدام دارة تحتوي على سكتين معدنيتين (قضيبين) متوازيتين موضوعتين على ساق متحركة (مثل تجربة السكتين). عند تحريك الساق تنغلق الدارة عبر السكتين. نلاحظ:

عند تحريك الساق بسرعة ثابتة، يسجل المقياس انحرافاً ثابتاً (تيار مستمر).

إذا عكسنا اتجاه الحركة، ينعكس اتجاه الانحراف.

إذا ضاعفنا السرعة، يتضاعف الانحراف.

هذا يؤكد العلاقة الخطية\[ emf = B L v\]
الخلاصة: تتحول الطاقة الميكانيكية (حركة الساق) إلى طاقة كهربائية (قوة دافعة) بفضل ظاهرة التحريض الكهرطيسي. تتناسب القوة الدافعة طرداً مع سرعة الحركة وطول الساق وشدة المجال المغناطيسي.
حساب القدرة الكهربائية والميكانيكية

عندما تُغلق الدارة (أي نوصل طرفي الساق بمقاومة حمل )، يمر تيار تحريضي في الدارة. تنشأ قوة مغناطيسية تعاكس الحركة (قوة لورنتز) تعطى بالعلاقة:

\[ F = I · L · B\]

القدرة الميكانيكية المبذولة لتحريك الساق بسرعة ثابتة v ضد هذه القوة هي:

\[ P_{mech} = F · v = I · L · B · v\]

من جهة أخرى، التيار المار في الدارة يعطى بقانون أوم\[I =\frac { emf }{ R} = \frac {(B L v)} { R}\]

بالتعويض عن التيار في معادلة القدرة الميكانيكية:

\[ P_{mech} = (\frac {B L v }{ R} · L · B · v = \frac {B^2. L^2. v^2 }{ R}\]

أما القدرة الكهربائية المستهلكة في المقاومة R فتحسب كالتالي:

\[ P_{elec} = I^2 · R = \frac ({B L v}{R })^2 · R = \frac {B^2. L^2. v^2 }{ R}\]

نلاحظ أن\[ P_{mech} = P_{elec}\] وهذا يعني أن الطاقة الميكانيكية المبذولة تتحول بالكامل إلى طاقة كهربائية (في حالة عدم وجود خسائر احتكاك أو مقاومة هواء). هذه هي فكرة تحويل الطاقة في المولدات.

ملاحظة: إذا أردنا حساب القدرة اللحظية، نستخدم نفس العلاقات مع قيم \[v و I\] في تلك اللحظة.

توليد التيار المتردد الجيبي أحادي الطور

الوصف: يتكون المولد من إطار مؤلف من \[ N \] لفة، كل منها ساق ناقلة ومعزولة، مساحة مقطع كل منها \[ s \] ملفوفة باتجاه واحد. يدور الإطار حول محور في منطقة يسودها مجال مغناطيسي منتظم \[ \vec{B} \]. يتصل طرفا الملف بحلقتين \[ R_1, R_2 \] تمران بمحور الدوران، وتدور هاتان الحلقتان مع الملف. يمس كل حلقة مسفرتان معدنيتان (ناقلتان) \[ K_1, K_2 \] تصلان الملف بالدارة الخارجية كما في الشكل المجاور.

عندما يدور الملف، ماذا يحدث للزاوية بين مستوي الملف وشعاع الحقل المغناطيسي \[\vec{B} \]؟ هل يتغير التدفق المغناطيسي عندئذ؟ إذا كانت السرعة الزاوية التي يدور بها الإطار ثابتة \[ \omega \]، أكتب العلاقة التي تربط بين الزاوية \[ \alpha \] والزمن \[ t \]

الاستنتاج: نفرض أن مستوي الإطار في لحظة ما يصنع مع شعاع الحقل زاوية \[\alpha \]، فيكون التدفق المغناطيسي الذي يجتاز سطح الإطار:

\[\Phi = N B s \cos\alpha\]

إذا كانت السرعة الزاوية ثابتة، فإن \[\alpha = \omega t \]، وبالتالي:

\[\Phi = N B s \cos(\omega t)\]

وتكون القوة المحركة الكهربائية التحريضية \[ \mathcal{E} \] أو \[ f \] هي:

\[\mathcal{E} = -\frac{d\Phi}{dt} = N B s \omega \sin(\omega t)\]

تكون \[ \mathcal{E} \] عظمى عندما \[ \sin(\omega t) = 1 \]، أي:

\[\mathcal{E}_{\text{max}} = N B s \omega\]

وبالتالي نحصل على تيار متردد جيبي نظراً لأن القوة المحركة متناوبة جيبياً. عند رسم تغيرات \[ \mathcal{E} \] بدلالة \[ \omega t \] نحصل على المنحني البياني التالي:

الخط البياني التالي يبين العلاقة بين فرق الجهد المستحث والتيار المستحث بمرور الزمن

تحويل الطاقة في المولد والمحرك:

عند مرور تيار في ساق داخل مجال مغناطيسي، تتأثر بقوة كهرطيسية مقدارها:

\[ F = I L B\]

تعمل هذه القوة على تحريك الساق، وتكون الاستطاعة الميكانيكية المبذولة:

\[P_{\text{M}} = F \cdot v = I L B v \quad (1)\]

عند انتقال الساق مسافة \[ \Delta x \]، يتغير التدفق بمقدار \[\Delta \Phi = B L \Delta x \]، مما يولد قوة محركة عكسية (معاكسة للتيار) حسب قانون لنز:

\[\mathcal{E}_{\text{ind}} = \frac{\Delta \Phi}{\Delta t} = B L v\]

لاستمرار مرور التيار يجب تزويد الدارة باستطاعة كهربائية:

\[P_{\text{elc} = \mathcal{E}_{ind}} \cdot I = I B L v \quad (2)\]

بالمقارنة بين (1) و (2) نجد أن:

\[ P_{M} = P_{elc}\]

وهكذا تتحول الطاقة الكهربائية إلى طاقة ميكانيكية في المحرك، والعكس في المولد.

الخلاصة:

المولد الكهربائي البسيط ينتج قوة محركة جيبية \[\mathcal{E} = N B s \omega \sin(\omega t) \] وبالتالي تياراً متردداً. يعتمد مقدار الجهد على سرعة الدوران \[\omega \] وشدة المجال \[ B \] ومساحة الملف \[ s \] وعدد اللفات \[ N \]

ملاحظة: يمكن كتابة المعادلات بدلالة التردد \[ f \] حيث \[ \omega = 2\pi f \]. القيمة الفعالة للجهد هي \[ \mathcal{E}_{\text{eff}} = \frac{\mathcal{E}_{\text{max}}}{\sqrt{2}} \].

محاكاة تيارات إيدي (فوكو)
محاكاة تيارات إيدي (فوكو)

تيارات إيدي، أو تيارات فوكو، هي تيارات تتولد عن تغير في التدفق المغناطيسي المار عبر جسيم موصل.

تجربة البندول المعدني الصلب

N

S

قطعة معدنية صلبة بدون فتحات

تجربة البندول المعدني المثقب

N

S

قطعة معدنية بها فتحات تقلل تيارات إيدي

النتائج والمقارنة

عند تشغيل التجربة، سوف تلاحظ أن البندول المعدني الصلب يتوقف بسرعة أكبر من البندول المثقب. هذا بسبب تولد تيارات إيدي (فوكو) في المعدن الصلب التي تبدد الطاقة الحركية كحرارة، بينما تقل هذه التيارات في المعدن المثقب مما يسمح للبندول بالاستمرار في الحركة لفترة أطول.

ظاهرة التحريض الذاتي
في الدائرة المجاورة لحظة إغلاق المفتاح تتولد قوة محرصة في الملف معاكسة للمسبب نتيجة تغبر التيار المار في الملف مما يؤدي إلى نمو التيار تدريجيا في الدائرة

ولحظة فتح الدائرة يقل التيار تدريجيا في الملف نتيجة تولد قوة محركة تأثيرية مشابهه للمسبب مما يؤخر اضمحلال التيار

\[ \mathcal{E}_{\text{ind}}=- L .d\frac{{{i}}}{{{dt}}} \] معامل التحريض الذاتي للملف ويقدر بوحدة الهنري (L )

\[ \mathcal{E}_{\text{ind}}=- N .d\frac{{{ф_B}}}{{{dt}}} \]

\[- L .d\frac{{{i}}}{{{dt}}}=- N .d\frac{{{ф_B}}}{{{dt}}} \]

\[ L .{{{i}}}= N .{{{ф}}} \]

\[ф=A.B=A.\frac{\mu_0Ni}{𝑙} \]

\[ L .{{{i}}}= N .{{{A.\frac{\mu_0Ni}{𝑙}}}} \]

\[ L = {{{\frac{\mu_0N^2.A}{𝑙}}}}={{{{\mu_0.n^2.A.𝑙}}}} \]هي عبارة عن عدد اللفات في وحدة الطول (n)

إن ظاهرة التحريض الذاتي تؤخر نمو واضمحلال التيار

في الصورة المتحركة يوجد مصباحين المصباح العلوي متصل بملف والسفلي متصل بمقاوم الملف يوخر إضاءة المصباح عند غلق الدائرة

الطاقة الكهرطيسية المختزنة في وشيعة

على الرغم من فصل المصباح أضاء في التجربة السابقة نلاحظ أن الوشيعة قدمت طاقة إلى المصباح، وهذا يدل كما ذكرنا على أن الوشيعة تختزن طاقة عند إغلاق القاطعة، وعند فصل المولِّد (فتح القاطعة)، فإنها تعيد الطاقة المختزنة إلى المصباح. أي أن الوشيعةَ تختزن طاقةً كهرطيسية.

الهدف: استنتاج عبارة الطاقة الكهرطيسية المختزنة في وشيعة \[ E_L \]

نربط وشيعة ذاتيتها \[ L \] على التسلسل مع مقاومة أومية \[ R \] ومولِّد قوته المحركة الكهربائية \[ E \] كما في الدارة الموضحة بالشكل:

🔌 دارة\[ R-L\] على التسلسل مع مصدر\[ E \]🔌

1. تطبيق قانون كيرشوف الثاني

حسب قانون كيرشوف الثاني في الدارة:

\[Ri + L \frac{di}{dt} = E\]

حيث \( i \) هي شدة التيار في اللحظة \[ t \]

2. ضرب طرفي المعادلة بـ \[ i \, dt \]

نضرب العلاقة بـ \[ i \, dt \] لربطها بالطاقة:

\[Ri \cdot i \, dt + L \frac{di}{dt} \cdot i \, dt = E \cdot i \, dt\]

وبما أن \[ \frac{di}{dt} dt = di \]، نحصل على:

\[ Ri^2 dt + L i \, di = E i \, dt\]

3. تفسير الحدود

إن المقدار \[ E i \, dt \] يمثل الطاقة التي يقدمها المولِّد خلال الزمن \[ dt \] وهذه الطاقة تنقسم إلى قسمين:

القسم الأول: \[ Ri^2 dt \] يمثل الطاقة الضائعة حرارياً (تأثير جول) في المقاومة خلال الزمن \[ dt \]

القسم الثاني: \[ L i \, di \] يمثل الطاقة الكهرطيسية المختزنة في الوشيعة خلال الزمن \[ dt \]

4. حساب الطاقة الكلية المختزنة

لتكن \[ E_L \] الطاقة المختزنة في الوشيعة عندما تزداد شدة التيار من الصفر إلى قيمته النهائية \[ I \] نكامل الطرف الثاني:

\[ E_L = \int_{0}^{I} L \, i \, di = L \int_{0}^{I} i \, di = L \left[ \frac{i^2}{2} \right]_{0}^{I} = \frac{1}{2} L I^2\]

وهي العالقة المحددة للطاقة الكهرطيسية المختزنة في الوشيعة.

النتيجة النهائية: الطاقة المختزنة في وشيعة ذاتية \[ L \] يمر بها تيار شدته \( I \) هي: \[E_L = \frac{1}{2} L I^2\]

5. استنتاج إضافي

يمكن كتابة العلاقة بدلالة الجهد أو الفيض المغناطيسي، لكن الصيغة أعلاه هي الأساس. كما نلاحظ أن الطاقة تتناسب طردياً مع مربع التيار ومع معامل الحث الذاتي.

في اللحظة \( t \) عندما تكون شدة التيار \( i \)، تكون الطاقة المختزنة هي: \[ E_L(t) = \frac{1}{2} L i(t)^2 \]

اكتب تعليقا واذا كان هناك خطأ اكتبه وحدد مكانه Write a comment, and if there is mistake, write and specify its location

No comments:

Post a Comment

Older Post Home

PhysicsSim

Exploring the fundamental laws of the universe through interactive simulations and educational content.

Quick Links

Home

Simulations

Tutorials

About

Contact

Connect

Twitter

GitHub

YouTube

RSS Feed

© PhysicsSim. All rights reserved.

🧮 Calculator

🗑️

✏️ قلم